Energia potencjalna: Różnice pomiędzy wersjami
[wersja przejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
→Energia potencjalna na zewnątrz jednorodnej kuli: poprawka w całkowaniu |
→W centralnym polu grawitacyjnym: poprawki |
||
Linia 35:
==== Energia potencjalna na zewnątrz jednorodnej kuli ====
Siła zewnętrzna potrzebna do przemieszczenia ciała o masie '''''m''''' w polu grawitacyjnym ciała o znacznie większej masie '''''M
: <math>\vec F_z(r)=\frac{GmM}{r^2}\frac{\vec r}{r}</math>
gdzie:
: ''
: '''''G''''' – [[Stała grawitacji|stała grawitacyjna]] [N·m²·kg<sup>–2</sup>],
: '''''M''''' – masa źródła pola grawitacyjnego [kg],
: '''''m''''' – masa przenoszonego ciała [kg].
Za poziom odniesienia, energia równa 0, najwygodniej jest przyjąć [[nieskończoność]], gdzie siła oddziaływania wynosi 0. Zgodnie z definicją energia potencjalna ciała w położeniu <math>\vec r</math> określanego względem środka masy '''''M ''''' jest równa pracy potrzebnej do przeniesienia ciała z punktu odniesienia (w nieskończoności) do położenia <math>\vec r</math>'':''
: <math>E_p(\vec r)=\!\!\!\int\limits_{\infty }^{r}\vec F_z(\vec r) d\vec r\!</math>
Ponieważ wektor przemieszczenia <math>\vec dr=-dr\frac{\vec r}{r}</math> , gdzie <math>dr</math> - przyrost wektora <math>\vec r</math> : <math>\vec F_z(\vec r)\vec dr=\frac{GmM}{r^2}\frac{\vec r}{r}dr\frac{\vec r}{r}
=\frac{GmM}{r^2}dr</math>
Stąd:
<math>E_p(r)=
=-\frac{GmM}{r}\!\bigg|_{\infty}^r =-GmM\!\
: <math>E_p(r)=-\frac{GmM}{r}</math>
Powyższy wzór jest słuszny dla
==== Energia potencjalna wewnątrz jednorodnej kuli ====
::<math>E_p(r)=
= \
= -\
▲\!\!\!\int\limits_{R }^{r}{\frac{GM(r)m}{r^{2}}}dr\!\!
Wykonując do końca całkowanie otrzymuje się energię potencjalną wewnątrz kuli o masie '''''M''''' i promieniu '''''R'''''
:: <math>E_{p}(r)=-\frac 3 2 \frac{GmM}{R} +\frac 1 2 \frac{GmM}{R^3}r^2</math>
== Energia potencjalna sprężystości ==
|