Moment pędu: Różnice pomiędzy wersjami
| [wersja przejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
Dodano podrozdział "Metoda ogólna kwantowania" |
Dodano jawne wyniki liczenia komutatorów i ich interpretację. |
||
Linia 65:
Można sprawdzić, że składowe operator momentu pędu spełniają reguły komutacyjne
:: <math>\left[\hat{L}_i, \hat{L}_j\right] = i\,\hbar \,\epsilon^{ijk} \hat{L}_k</math>, <math>i,j=1,2,3</math>
:: tj. dla przykładu
:: <math>\left[\hat{L}_x, \hat{L}_x\right] = 0</math>, <math>\left[\hat{L}_y, \hat{L}_y\right] = 0</math>, <math>\left[\hat{L}_z, \hat{L}_z\right] = 0</math>
:: ale
:: <math>\left[\hat{L}_x, \hat{L}_y\right] = i\,\hbar \,\hat{L}_z \ne 0</math>
:: <math>\left[\hat{L}_y, \hat{L}_z\right] = i\,\hbar \,\hat{L}_x \ne 0</math>
:: <math>\left[\hat{L}_z, \hat{L}_x\right] = i\,\hbar \,\hat{L}_y \ne 0</math>
Niezerowanie się komutatorów oznacza, że nie jest możliwe jednoczesne zmierzenie wszystkich trzech składowych momentu pędu układu kwantowomechanicznego - w danym eksperymencie można zmierzyć tylko jedną z nich.
=== Metoda ogólna kwantowania ===
| |||