Grupa obrotów: Różnice pomiędzy wersjami
[wersja przejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
drobne merytoryczne |
|||
Linia 35:
Reguły komutacji można zapisać za pomocą wzoru
: <math>[T^a, T^b] =
gdzie <math>\epsilon_{a b c}</math> oznacza tzw. [[Symbol Leviego-Civity|'''symbol antysymetryczny''']]:
* <math>\epsilon_{a b c}= +1,</math> gdy liczby <math>abc</math> są parzystą [[permutacja|permutacją]] liczb 123,
* <math>\epsilon_{a b c}= -1,</math> gdy liczby <math>abc</math> są nieparzystą permutacją liczb 123,
* <math>\epsilon_{a b c}=
27 liczb postaci
: <math>f_{abc} =
nazywa się '''stałymi struktury''' grupy, ponieważ (prawie) zupełnie determinują strukturą multiplikatywną grupy (tj. wyniki mnożenia generatorów grupy przez siebie). Stałe struktury (lub równoważnie – relacje komutacyjne) definiują też [[Algebra Liego|algebrę Liego]] <math>so(3)</math> grupy <math>SO(3).</math>
Linia 97:
tj.
: <math>[L_x, L_y] = i\hbar\, L_z\ne 0
Składowym tego operatora nie da się przypisać macierzy
Pomiary pokazały, że nie da się jednocześnie zmierzyć wszystkich 3 składowych [[moment pędu|momentu pędu]] ([[zasada nieoznaczoności]] pomiaru momentu pędu układu kwantowego) – faktowi temu odpowiada w opisie mechaniki kwantowej fakt teoretyczny: komutator dwóch dowolnych składowych tego operatora jest niezerowy.
Linia 118:
== Bibliografia ==
* B. Średniawa, ''Mechanika kwantowa'', PWN, Warszawa 1978, s. 70–72,
[[Kategoria:Mechanika kwantowa]]
|