Dualizm korpuskularno-falowy: Różnice pomiędzy wersjami

Dokonując pomiaru położenia cząstki zawsze znajdujemy ją w przybliżeniu w konkretnym miejscu w przestrzeni (rejestruje ją konkretny detektor)<ref>Przed pomiarami trajektoria cząstki jest superpozycją wszystkich dozwolonych dróg: [http://iopscience.iop.org/article/10.1088/1367-2630/aac92c/pdf Measuring the deviation from the superposition principle in interference experiments], [https://arxiv.org/pdf/1705.07156v1.pdf Exotic looped trajectories in double-slit experiments with matter waves], [https://www.nature.com/articles/ncomms13987 Exotic looped trajectories of photons in three-slit interference].</ref>. W przypadku eksperymentów z podwójną szczeliną uzyskuje się interferencję bądź nie w zależności od tego czy obiekt przejawia właściwości falowe czy cząsteczkowe. Właściwości cząsteczkowe są obserwowane, gdy w szczelinach będzie umieszczony detektor, wykrywający przez którą szczelinę się poruszał obiekt<ref>Możliwe jest jednak uzyskanie interferencji i informacji o „wyborze” szczeliny w przypadku, gdy foton jest superpozycją dwóch wektorów falowych (Menzel 2012), w przypadku zastosowania ''fair sampling'' ({{Cytuj |autor = Eliot Bolduc, Jonathan Leach, Filippo M. Miatto, Gerd Leuchs, Robert W. Boyd |tytuł = Fair sampling perspective on an apparent violation of duality |czasopismo = [[Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America]] |data = 2014-08-26 |data dostępu = 2018-08-13 |wolumin = 111 |numer = 34 |s = 12337–12341 |doi = 10.1073/pnas.1400106111 |pmid = 25114237 |pmc = PMC4151752}} i {{Cytuj |autor = Jonathan Leach, Eliot Bolduc, Filippo M. Miatto, Kevin Piché, Gerd Leuchs |tytuł = The duality principle in the presence of postselection |czasopismo = Scientific Reports |data = 2016-01-29 |data dostępu = 2018-08-13 |issn = 2045-2322 |wolumin = 6 |numer = 1 |doi = 10.1038/srep19944 |pmid = 26821619 |pmc = PMC4731800 |url = http://www.nature.com/articles/srep19944 |język = en}}), i [[słaby pomiar|słabych pomiarów]] ({{Cytuj |autor = Zhi-Yuan Li, Xue-Wen Chen, Weiwang Xu, Zhiyuan Wang, Fenghua Qi |tytuł = Towards Simultaneous Observation of Path and Interference of Single Photon in a Modified Mach-Zehnder Interferometer |data = 2019-08-14 |data dostępu = 2019-08-15 |arxiv= 1908.04982v1 |język = en |czasopismo= arXiv Quantum Physics (quant-ph)}}) oraz pomiaru czasu przelotu cząstek ({{Cytuj |autor = Tsung-Wei Chen, Dah-Wei Chiou |tytuł = Timing-induced quantum collapse of wave-particle duality in a two-path interferometer |data = 2019-08-21 |data dostępu = 2019-08-22 |arxiv= 1908.07719v1 |język = en |czasopismo= arXiv }}).</ref>. Przyczyną tego jest istnienie splątania kwantowego i dostępność informacji o [[obserwabla]]ch<ref>{{Cytuj |autor = Ralf Menzel, Dirk Puhlmann, Axel Heuer, Wolfgang P. Schleich |tytuł = Wave-particle dualism and complementarity unraveled by a different mode |czasopismo = [[Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America]] |data = 2012-06-12 |data dostępu = 2018-08-13 |wolumin = 109 |numer = 24 |s = 9314–9319 |doi = 10.1073/pnas.1201271109 |pmid = 22628561 |pmc = PMC3386133}}</ref><ref>{{Cytuj |autor = Craig S. Lent |tytuł = Blind witnesses quench quantum interference without transfer of which-path information |czasopismo = arXiv [quant-ph] |data = 2020-01-13 |data dostępu = 2020-01-18 |arxiv= 2001.04403}}</ref>. Po detekcji cząstki nieoznaczoność jej pędu stopniowo wzrasta, przez co maleje widoczność prążków interferencyjnych<ref>{{Cytuj |autor = Ya Xiao, Howard M. Wiseman, Jin-Shi Xu, Yaron Kedem, Chuan-Feng Li |tytuł = Observing momentum disturbance in double-slit "which-way" measurements |czasopismo = arXiv [quant-ph] + Science Advances |wolumin =