Teoria oddziaływań elektrosłabych: Różnice pomiędzy wersjami
[wersja przejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
m Tworzę Szablon:Cytuj |
→Struktura matematyczna: link Znacznik: Edytor kodu źródłowego 2017 |
||
Linia 15:
[[Plik:Łamanie symetrii elektrosłabej.svg|frame|Oddziaływanie elektrosłabe pod nieobecność i w obecności pól Higgsa]]
Model przewiduje istnienie czterech bezmasowych [[bozon]]ów pośredniczących, [[bozon W (oddziaływanie elektrosłabe)|trzy z nich]] oznaczone przez <math>\mathbf{W}_\mu = [W_\mu^{(1)},W_\mu^{(2)},W_\mu^{(3)}]</math>, są składowymi trypletu I = 1 grupy SU(2), [[B (bozon cechowania)|czwarty]] <math>\mathbf{B}_\mu</math>, jest [[izoskalar]]em I = 0 transformującym się względem grupy U(1) słabego [[Hiperładunek|hiperładunku]]. Aby nadać [[bozon]]om pośredniczącym masy, bez jednoczesnego naruszenia [[Renormalizacja|renormalizowalności]] teorii, wprowadzono mechanizm ''[[Spontaniczne złamanie symetrii|spontanicznego łamania symetrii]]'', poprzez dublet pól zespolonych (czterech pól rzeczywistych) z I = 1/2, nazwanych skalarami [[Pole Higgsa|Higgsa]], które generują masy cząstek poprzez samooddziaływanie.
Pola masowych bozonów oznaczamy odpowiednio <math>W^+_\mu,W^-_\mu,Z^0_\mu </math>, bozon oznaczony jako <math>A^{\ }_\mu</math> pozostaje bezmasowy i odpowiada fotonowi.
|