Równanie Bernoulliego: Różnice pomiędzy wersjami
[wersja przejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
m drobne techniczne |
|||
Linia 13:
Przy powyższych założeniach równanie przyjmuje postać:
:: <math>{e_m} = \frac{v^2
gdzie:
Linia 30:
== Ogólna postać równania ==
Równanie Bernoulliego może być z pewną dokładnością stosowane także dla idealnych płynów ściśliwych, ale tylko typu [[płyn barotropowy|barotropowego]]. Opracowano również wersję równania dla płynów uwzględniającą zmianę energii wewnętrznej płynu w wyniku różnych czynników. Równanie to w ogólności ma postać:
: <math>\frac{v^2
gdzie ''ε'' – energia wewnętrzna płynu na jednostkę masy.
Linia 39:
[[Plik:BernoullisLawDerivationDiagram.png|500px]]
Z równania Bernoulliego dla sytuacji przedstawionej na rysunku zachodzi prawidłowość:
: <math>\frac{v_1^2
Jeżeli zaniedbać zmianę wysokości odcinków rury, to wzór upraszcza się do:
: <math>\frac{v_1^2
W rurze o mniejszym przekroju ciecz płynie szybciej (<math>v_1 > v_2</math>), w związku z tym panuje w niej mniejsze ciśnienie niż w rurze o większym przekroju.
Linia 75:
== Bibliografia ==
* {{cytuj książkę |autor = J. Bukowski |tytuł = Mechanika Płynów |wydawnictwo = PWN |miejsce = Warszawa |rok = 1968}}
* {{cytuj książkę |autor = W. Lamb |tytuł = Hydrodynamics |wydawnictwo = Cambridge University Press |miejsce = Cambridge |język = en}}
* {{cytuj książkę |autor = W. Prosnak |tytuł = Mechanika Płynów |tom = 1,2 |miejsce = Warszawa}}
|