Lagranżjan: Różnice pomiędzy wersjami
[wersja przejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
m drobne redakcyjne |
|||
Linia 1:
{{źródła|data=2010-03}}
'''Lagranżjan''' (L, inaczej '''[[funkcja]] [[Joseph Louis Lagrange|
Ruch układu w [[mechanika klasyczna|mechanice klasycznej]] opisywany jest za pomocą [[
: <math>S[q] = \int\limits_{t_0}^{t_1} L(q(t),\dot{q}(t), t) dt</math>
We wzorze tym <math> L(q(t),\dot{q}(t), t) </math> to lagranżjan, a <math>\dot{q}</math> oznacza [[pochodna|pochodną]] <math>q</math> po czasie.
Linia 8:
Lagranżjan w nierelatywistycznej mechanice klasycznej zdefiniowany jest wzorem:
: <math> L(q(t),\dot{q}(t), t) = T(q(t),\dot{q}(t), t) - U(q(t),\dot{q}(t), t) </math>
gdzie T
Lagranżjan występuje też w [[Teoria pola (fizyka)|teorii pola]]. Jest w niej [[całka|całką]] po całej przestrzeni z '''gęstości lagranżjanu''' <math>\mathcal{L}</math> (często nazywanej nieściśle lagranżjanem):
: <math>L = \int d^3 x \mathcal{L}(\varphi(x), \partial_\mu \varphi(x), x) </math>
gdzie
* <math>x = (x^0, \vec x)</math> to [[Czterowektor|czterowektor położenia]]
* <math>\varphi(x)</math> to wartość [[pole (fizyka)|pola]] w punkcie [[czasoprzestrzeń|czasoprzestrzeni]] <math>x</math>
* <math>\int d^3 x \equiv \int_{-\infty}^{+\infty} dx^1 \int_{-\infty}^{+\infty} dx^2 \int_{-\infty}^{+\infty} dx^3</math>
* <math>\partial_\mu \varphi = \left
== Zobacz też ==
* [[równania Eulera-
* [[mnożniki
* [[hamiltonian]]
* [[grawitacyjna całka działania]]
|