Równanie Schrödingera: Różnice pomiędzy wersjami
| [wersja nieprzejrzana] | [wersja przejrzana] |
Usunięta treść Dodana treść
Znaczniki: Wycofane VisualEditor |
m Wycofano edycje użytkownika 85.31.243.4 (dyskusja). Autor przywróconej wersji to Beno. Znacznik: Wycofanie zmian |
||
Linia 6:
== Równanie Schrödingera zależne od czasu ==
[[Plik:StationaryStatesAnimation.gif|thumb|260px|Trzy przykładowe stany [[Kwantowy oscylator harmoniczny|oscylatora kwantowego]] obliczone z równania Schrödingera zależnego od czasu. Z lewej: Część rzeczywista (kolor niebieski) i część urojona (kolor czerwony) funkcji falowych <math>\psi_0, \psi_1, \psi_N.</math> Z prawej: Rozkłady prawdopodobieństwa znalezienia cząstki w zależności od położenia odpowiadające tym funkcjom falowym. Dwa górne rzędy pokazują stany stacjonarne – tworzą je funkcje falowe mające postać fal stojących, a odpowiadające im rozkłady prawdopodobieństwa są stałe w czasie; stany te są funkcjami własnymi hamiltonianu. Dolny rząd pokazuje stan niestacjonarny: jest on superpozycją dwu stanów własnych hamiltonianu; rozkład prawdopodobieństwa zmienia się w czasie.]]
:: <math>\hat H \big|\mathit\Psi(t)\rangle = \textrm i \hbar \frac{\partial}{\partial t} \big|\mathit\Psi(t)\rangle,</math>
gdzie:
| |||