Nierówność Gronwalla – jedna z podstawowych nierówności stosowanych w teorii równań różniczkowych zwyczajnych . Stosowana jest m.in. w twierdzeniach o istnieniu i jednoznaczności rozwiązań równań różniczkowych zwyczajnych. Twierdzenie udowodnione po raz pierwszy przez szwedzkiego matematyka, T.H. Grönwalla , w 1918[1] .
Niech
(
a
,
b
)
{\displaystyle (a,b)}
będzie przedziałem liczb rzeczywistych oraz niech
t
0
∈
(
a
,
b
)
.
{\displaystyle t_{0}\in (a,b).}
Niech ponadto
α
,
β
,
u
{\displaystyle \alpha ,\beta ,u}
będą funkcjami ciągłymi określonymi na
(
a
,
b
)
{\displaystyle (a,b)}
o wartościach w
R
+
.
{\displaystyle R_{+}.}
Jeżeli dla każdego
t
∈
(
a
,
b
)
{\displaystyle t\in (a,b)}
zachodzi nierówność
u
(
t
)
⩽
α
(
t
)
+
|
∫
t
0
t
β
(
s
)
u
(
s
)
d
s
|
,
{\displaystyle u(t)\leqslant \alpha (t)+\left|\int _{t_{0}}^{t}\beta (s)u(s)\,\mathrm {d} s\right|,}
to dla każdego
t
∈
(
a
,
b
)
{\displaystyle t\in (a,b)}
zachodzi również
u
(
t
)
⩽
α
(
t
)
+
|
∫
t
0
t
α
(
s
)
β
(
s
)
e
|
∫
s
t
β
(
ξ
)
d
ξ
|
d
s
|
.
{\displaystyle u(t)\leqslant \alpha (t)+\left|\int _{t_{0}}^{t}\alpha (s)\beta (s)e^{\left|\int _{s}^{t}\beta (\xi )\,\mathrm {d} \xi \right|}\,{\mbox{d}}s\right|.}
Poniższy dowód pochodzi od J. A. Oguntuase[2] .
Niech
v
(
t
)
=
∫
t
0
t
β
(
s
)
u
(
s
)
d
s
.
{\displaystyle v(t)=\int _{t_{0}}^{t}\beta (s)u(s){\mbox{d}}s.}
Wówczas
v
′
(
t
)
=
β
(
t
)
u
(
t
)
⩽
α
(
t
)
β
(
t
)
+
β
(
t
)
|
∫
t
0
t
β
(
s
)
u
(
s
)
d
s
|
=
α
(
t
)
β
(
t
)
+
β
(
t
)
⋅
sgn
(
t
−
t
0
)
v
(
t
)
.
{\displaystyle v'(t)=\beta (t)u(t)\leqslant \alpha (t)\beta (t)+\beta (t)\left|\int _{t_{0}}^{t}\beta (s)u(s)\,{\mbox{d}}s\right|=\alpha (t)\beta (t)+\beta (t)\cdot \operatorname {sgn}(t-t_{0})v(t).}
Ponadto, niech
γ
(
t
)
=
e
−
∫
t
0
t
sgn
(
s
−
t
0
)
β
(
s
)
d
s
.
{\displaystyle \gamma (t)=e^{-\int _{t_{0}}^{t}\operatorname {sgn}(s-t_{0})\beta (s)\,\mathrm {d} s}.}
Mnożąc otrzymaną nierówność stronami przez
γ
(
t
)
{\displaystyle \gamma (t)}
otrzymujemy
γ
(
t
)
v
′
(
t
)
⩽
α
(
t
)
β
(
t
)
γ
(
t
)
−
v
(
t
)
γ
′
(
t
)
.
{\displaystyle \gamma (t)v'(t)\leqslant \alpha (t)\beta (t)\gamma (t)-v(t)\gamma '(t).}
Ostatecznie,
d
d
t
(
γ
(
t
)
v
(
t
)
)
−
α
(
t
)
β
(
t
)
γ
(
t
)
⩽
0.
{\displaystyle {\frac {\mbox{d}}{{\mbox{d}}t}}(\gamma (t)v(t))-\alpha (t)\beta (t)\gamma (t)\leqslant 0.}
Wynika z powyższego, iż
sgn
(
t
−
t
0
)
∫
t
0
t
d
d
t
(
γ
(
s
)
v
(
s
)
)
−
α
(
s
)
β
(
s
)
γ
(
s
)
d
s
⩽
0.
{\displaystyle \operatorname {sgn}(t-t_{0})\int _{t_{0}}^{t}{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}(\gamma (s)v(s))-\alpha (s)\beta (s)\gamma (s)\,\mathrm {d} s\leqslant 0.}
Czyli
sgn
(
t
−
t
0
)
γ
(
t
)
v
(
t
)
⩽
sgn
(
t
−
t
0
)
∫
t
0
t
α
(
s
)
β
(
s
)
γ
(
s
)
d
s
.
{\displaystyle \operatorname {sgn}(t-t_{0})\gamma (t)v(t)\leqslant \operatorname {sgn}(t-t_{0})\int _{t_{0}}^{t}\alpha (s)\beta (s)\gamma (s)\,{\mbox{d}}s.}
Ostatecznie,
u
(
t
)
⩽
α
(
t
)
+
|
∫
t
0
t
β
(
s
)
u
(
s
)
d
s
|
=
α
(
t
)
+
sgn
(
t
−
t
0
)
v
(
t
)
⩽
α
(
t
)
+
|
∫
t
0
t
α
(
s
)
β
(
s
)
γ
(
s
)
γ
(
t
)
d
s
|
=
α
(
t
)
+
|
∫
t
0
t
α
(
s
)
β
(
s
)
e
|
∫
s
t
β
(
ξ
)
d
ξ
|
d
s
|
.
{\displaystyle {\begin{aligned}u(t)&\leqslant \alpha (t)+\left|\int _{t_{0}}^{t}\beta (s)u(s)\,\mathrm {d} s\right|\\&=\alpha (t)+\operatorname {sgn}(t-t_{0})v(t)\\&\leqslant \alpha (t)+\left|\int _{t_{0}}^{t}\alpha (s)\beta (s){\frac {\gamma (s)}{\gamma (t)}}\,{\mbox{d}}s\right|\\&=\alpha (t)+\left|\int _{t_{0}}^{t}\alpha (s)\beta (s)e^{\left|\int _{s}^{t}\beta (\xi )\,\mathrm {d} \xi \right|}\,{\mbox{d}}s\right|.\end{aligned}}}
Postać różniczkowa nierówności
edytuj
Niech
I
=
[
a
,
b
]
{\displaystyle I=[a,b]}
będzie odcinkiem na prostej rzeczywistej przy
a
<
b
.
{\displaystyle a<b.}
Niech
β
{\displaystyle \beta }
i
u
{\displaystyle u}
będą funkcjami rzeczywistymi określonymi na odcinku
I
.
{\displaystyle I.}
Jeżeli
u
{\displaystyle u}
jest funkcją różniczkowalną na wnętrzu
int
I
=
(
a
,
b
)
{\displaystyle {\text{int}}\,I=(a,b)}
oraz zachodzi szacowanie
u
′
(
t
)
⩽
β
(
t
)
u
(
t
)
{\displaystyle u'(t)\leqslant \beta (t)u(t)}
dla wszystkich
t
∈
(
a
,
b
)
,
{\displaystyle t\in (a,b),}
to zachodzi nierówność
u
(
t
)
⩽
u
(
a
)
⋅
exp
(
∫
a
t
β
(
s
)
d
s
)
{\displaystyle u(t)\leqslant u(a)\cdot \exp \left(\int _{a}^{t}\beta (s)\mathrm {d} s\right)}
dla wszystkich
t
∈
I
=
[
a
,
b
]
.
{\displaystyle t\in I=[a,b].}